Геометрическая оптика
Реферат
ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ
ОПТИКА
Оптика
- раздел физики, в котором изучают свойства света, его физическую природу и
взаимодействие с веществом.
Таблица 1
Шкала электромагнитных волн
Длина волны, м
|
Частота, Гц
|
Наименование
|
сверхдлинные
|
|
|
длинные
телевидение
Геометрическая оптика
- часть оптики, в которой изучаются законы распространения света в прозрачных
средах на основе представления о нем как о совокупности световых лучей. Под
лучом здесь понимают линию, вдоль которой переносится энергия
электромагнитной волны. В геометрической оптике волновая природа света не
учитывается. Поэтому область ее применимости определяется условием
,
где - линейные размеры препятствия,
на котором происходит дифракция света, - расстояние от препятствия до
экрана, где проводится наблюдение, - длина световой волны.
Закон
прямолинейного распространения света: свет в
оптически однородной среде распространяется прямолинейно.
Закон
независимости световых пучков (справедлив
только в линейных и однородных средах): эффект, производимый отдельным
пучком, не зависит от того, действуют ли одновременно остальные пучки
или они устранены.
Закон отражения:
отраженный луч лежит в одной плоскости с падающим лучом и перпендикуляром,
проведенным к границе раздела двух сред в точке падения; угол отражения
равен углу падения: (рисунок
1).
Закон преломления: луч
падающий, луч преломленный и перпендикуляр, проведенный к границе раздела в
точке падения, лежат в одной плоскости; отношение синуса угла падения к
синусу угла преломления есть величина постоянная для данных сред:
,
где п21 - относительный
показатель преломления, т. е. показатель преломления второй среды
относительно первой, равный отношению абсолютных показателей преломления: (абсолютный
показатель преломления среды , где с - скорость
электромагнитных волн в вакууме; - их
фазовая скорость в среде).
Если , то среда
2 называется оптически более плотной по сравнению со средой 1.
Если , то при
некоторых условиях преломленный луч не возникает и свет полностью отражается
от границы раздела двух сред. Это явление называется полным отражением.
Оно характеризуется предельным углом полного отражения ,
определяемым из условия
.
При переходе луча света из
оптически более плотной в оптически менее плотную среду () при
условии происходит
полное внутреннее отражение.
Рисунок 1. Угол падения , угол
отражения и угол
преломления
Принцип Гюйгенса
- каждая точка среды, до которой дошел фронт волны, становится источником
вторичных волн, а огибающая этих волн дает положение волнового фронта в
следующий момент времени.
Принцип Ферма:
свет распространяется из одной точки среды в другую по пути, для прохождения
которого затрачивается наименьшее время. Этот принцип следует из принципа
Гюйгенса.
Отклонение лучей призмой
Призма -
прозрачное тело, ограниченное с двух сторон плоскими поверхностями (гранями
призмы), образующими между собой угол , называемый преломляющим углом
призмы (рисунок 2).
В призме световой луч дважды
испытывает преломление на преломляющих гранях и изменяет свое направление.
Монохроматический пучок света
падает на призму с преломляющим углом и показателем преломления под углом
.
После двукратного преломления (на
левой и правой гранях призмы) луч отклоняется на угол . Из
рисунка 2 следует, что
.
Рисунок 2. Ход лучей в призме
Если углы и малы, то
углы также
малы.
Тогда и . Т.к. , то или . Тогда .
Линзы и их основные характеристики
Линза -
прозрачное тело, ограниченное с двух сторон криволинейными поверхностями,
преломляющими световые лучи, способные формировать оптические изображения
предметов.
Таблица 2
Деление линз по
внешней форме и оптическим свойствам
Форма линзы
|
Название
|
Радиусы
|
Фокусное расстояние
|
|
|
двояко-выпуклые
|
|
|
|
|
двояко-выпуклая
|
|
|
плоско-выпуклая
|
|
|
|
двояко-вогнутая
|
|
|
|
плоско-вогнутая
|
|
|
|
вогнуто-выпуклая
|
|
|
|
выпукло-вогнутая
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тонкая линза: линза,
толщина которой много меньше радиусов кривизны и ее поверхностей (таблица 2).
Основные элементы линзы
Главная
оптическая ось: прямая, проходящая через центры
кривизны поверхностей линзы.
Оптический центр линзы - точка , лежащая
на главной оптической оси и обладающая тем свойством, что лучи проходят
сквозь нее не преломляясь.
Фокус линзы - точка , лежащая на
главной оптической оси, в которой пересекаются лучи параксиального
(приосевого) светового пучка, распространяющиеся параллельно главной
оптической оси.
Фокусное расстояние -
расстояние между оптическим центром линзы и ее фокусом.
Побочная оптическая ось - любая
прямая, проходящая через оптический центр линзы и не совпадающая с главной
оптической осью.
Рисунок 3. Основные элементы линзы
При построении изображений
пользуются следующими правилами: 1) луч, параллельный главной оптической оси,
после преломления в линзе проходит через фокус; 2) луч, прошедший через
фокус, после преломления в линзе идет параллельно главной оптической оси; 3)
луч, прошедший через центр линзы, не меняет своего направления.
Собирающие линзы - линзы,
у которых фокусное расстояние .
Рисунок 4. Ход лучей в собирающей
линзе
Рассеивающие линзы - линзы,
у которых фокусное расстояние .
Рисунок 5. Ход лучей в
рассеивающей линзе
Оптическая сила линзы -
величина, обратная
фокусному расстоянию.
.
Единица оптической силы линзы -
диоптрия.
При - линза собирающая; при - линза
рассеивающая.
Формула тонкой
линзы
где - относительный показатель
преломления ( и -
соответственно абсолютные показатели преломления линзы и окружающей среды); и - радиусы
кривизны поверхностей линз; - расстояние от линзы до
предмета; -
расстояние от линзы до изображения предмета. Радиус кривизны выпуклой
поверхности линзы считается положительным, вогнутой - отрицательным; для
рассеивающей линзы и надо
считать отрицательными.
Линейное
увеличение предмета
,
где - размер предмета, - размер
его изображения.
Элементы
фотометрии
Фотометрия - раздел
оптики, в котором рассматриваются вопросы измерения энергии, переносимой
электромагнитными волнами видимого оптического диапазона.
Поток излучения -
энергия, переносимая световыми лучами в единицу времени, проходящими через
малую площадку в
телесный угол .
Поток излучения в
элементарном телесном угле через площадку ,
перпендикулярную его оси, определяется формулой
,
где - интенсивность потока
излучения.
Если направление распространения
излучения и нормаль к площадке образуют угол , то
.
В системе СИ единицами потока
излучения и
интенсивности потока излучения являются:
, .
Точечный источник света, т.е.
источник, линейные размеры которого значительно меньше расстояний, где
наблюдается свет, характеризуют силой света источника
.
Полный световой поток от точечного
источника определяется выражением
,
где интегрирование ведется по всем
телесным углам.
Средняя сила света
источника
.
Единица силы света источника -
кандела. .
Интенсивность излучения и сила
света источника
связаны соотношением
,
где - интенсивность света на
расстоянии от
источника.
.
Для точечного источника с силой
света в
отсутствие поглощения
,
где - угол между направлением
световых лучей и нормалью к освещаемой поверхности.
Единица освещенности в СИ - люкс. .
Протяженные источники характеризуют
поверхностной яркостью или просто яркостью
,
где - сила света площадки в
рассматриваемом направлении. Яркость является функцией угла : .
Существуют источники света, для
которых справедлив закон Ламберта: поверхностная яркость не зависит
от направления излучения. Реальные источники света, как правило, этому закону
не подчиняются.
Светимость - полный
световой поток, посылаемый единицей светящейся поверхности в телесный угол (т.е. в
одну сторону).
Если поверхность излучает по
закону Ламберта, то не зависит
от и
.
Единицами яркости и
светимости в СИ являются:
, .
Волновая оптика
Волновая оптика
- часть оптики, в которой изучаются законы распространения света в среде и
его взаимодействия с веществом, обусловленные волновой природой света.
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ
СВЕТА
Когерентные волны - волны,
которые характеризуются одинаковой частотой и не зависящей от времени
разностью фаз .
Интерференция - явление
сложения когерентных волн, в результате которого наблюдается их усиление в
одних точках пространства и ослабление в других.
Складываемые монохроматические
световые волны (векторы напряженностей электрического поля волн и ) в точке
наблюдения совершают колебания вдоль одной прямой.
.
Амплитуда
результирующего колебания в рассматриваемой точке
,
интенсивность результирующей волны
,
интенсивность в случае синфазных
колебаний (фазы и одинаковы
или отличаются на четное число )
,
интенсивность в случае
противофазных колебаний (фазы и отличаются на нечетное число )
,
где и , и -
амплитуды и начальные фазы колебаний; ~(поскольку
волны когерентны, имеет
постоянное во времени (но свое для каждой точки пространства) значение).
Связь между
разностью фаз и оптической разностью хода
Оптическая длина
пути
,
оптическая разность хода
двух световых волн
,
разность фаз двух когерентных
световых волн
,
связь между разностью фаз и
оптической разностью хода
,
где n - показатель
преломления среды; s - геометрическая длина пути световой волны в
среде; - длина
волны в вакууме.
Условия
интерференционных максимумов и минимумов
В случае
наложения двух когерентных волн, линейно поляризованных в одной плоскости,
условия максимального усиления и ослабления волн имеют вид:
максимум (колебания,
возбуждаемые в точке, совершаются в одинаковой фазе)
при , , ;
минимум
(колебания, возбуждаемые в точке, совершаются в противофазе)
при , , .
Получение когерентных
пучков делением волнового фронта
Метод Юнга. Роль
вторичных когерентных источников и играют две узкие щели, освещаемые
одним источником малого углового размера, а в более поздних опытах свет
пропускался через узкую щель , равноудаленную от двух других
щелей. Интерференционная картина наблюдается в области перекрытия световых
пучков, исходящих из и (рисунок
6).
Рисунок 6. Схема Юнга для
расщепления волны, излучаемой одним источником на две волны
Интерференционная картина
от двух когерентных источников. Две узкие щели и расположены
близко друг к другу и являются когерентными источниками - реальными или
мнимыми изображениями источника в какой-то оптической системе (рисунок 7).
Результат интерференции - в некоторой точке экрана,
параллельного обеим щелям и расположенного от них на расстоянии (). Начало
отсчета выбрано в точке ,
симметричной относительно щелей. Интенсивность в любой точке экрана, лежащей
на расстоянии от ,
определяется оптической разностью хода (в данном случае геометрическая
разность хода совпадает с оптической).
Оптическая разность хода (рисунок
7 и )
,
максимумы интенсивности (учтено
условие интерференционного максимума)
,
,
ширина интерференционной полосы
(расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами)
.
Рисунок 7. Интерференционная
картина от двух когерентных источников
Интерференционная картина,
создаваемая на экране двумя когерентными источниками света, представляет
собой чередование светлых и темных полос, параллельных друг другу. Главный
максимум, соответствующий , проходит через точку . Вверх и
вниз от него на равных расстояниях друг от друга располагаются максимумы
(минимумы) первого (), второго
() порядков
и т. д. Описанная картина справедлива лишь для монохроматического света.
Получение
когерентных пучков делением амплитуды
Монохроматический свет от точечного
источника S, падая на тонкую прозрачную плоскопараллельную пластинку,
отражается двумя поверхностями этой пластинки: верхней и нижней. В любую
точку , находящуюся
с той же стороны пластинки, что и , приходят два луча, которые дают
интерференционную картину. На пластинке происходит деление амплитуды, поскольку
фронты волн на ней сохраняются, меняя лишь направление своего движения.
Интерференция от
плоскопараллельной пластинки
Лучи 1 и 2, идущие
от к (точка на экране,
расположенном в фокальной плоскости линзы), порождены одним падающим лучом и
после отражения от верхней и нижней поверхностей пластинки параллельны друг
другу (рисунок 8).
Оптическая разность хода между
интерферирующими лучами от точки до плоскости
.
где -
показатель преломления пленки; - толщина
плоскопараллельной пластинки; - угол
падения; - угол
преломления; - длина
волны в вакууме, член обусловлен
потерей полуволны при отражении света от границы раздела; - порядок
интерференции.
Рисунок 8.
Интерференция от плоскопараллельной пластинки
Условие
интерференционного максимума
,
условие интерференционного
минимума
.
Максимумам интерференции в
отраженном свете соответствуют минимумы в проходящем, и наоборот
(оптическая разность хода для проходящего и отраженного света отличается на ).
Интерференция от
пластинки переменной толщины
На клин (рисунок 9) (угол между
боковыми гранями мал) падает плоская волна (пусть направление ее
распространения совпадает с параллельными лучами 1 и 2). При
определенном взаимном положении клина и линзы лучи 1' и 1",
отразившиеся от верхней и нижней поверхности клина, пересекутся в некоторой
точке , являющейся
изображением точки . Т.к. лучи
1' и 1" когерентны, то они будут интерферировать. Лучи 2'
и 2", образовавшиеся при делении луча 2, падающего в
другую точку клина; собираются линзой в точке . Оптическая
разность хода определяется толщиной . На экране
возникает система интерференционных полос. Если источник расположен далеко от
поверхности клина, а угол ничтожно мал, то оптическая разность хода между
интерферирующими лучами достаточно точно вычисляется по формуле для
плоскопараллельной пластинки.
Рисунок 9. Интерференция от
пластинки переменной толщины
Полосы равной толщины и равного
наклона
Полосы равного наклона
- интерференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей,
падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами. Локализованы
в бесконечности. Для их наблюдения используют собирающую линзу и экран,
расположенный в фокальной плоскости линзы.
Полосы равной толщины
- интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции от мест
одинаковой толщины. Локализованы вблизи поверхности клина (над или под
клином - зависит от конфигурации клина). Если свет падает на пластинку
нормально, то полосы равной толщины локализуются на верхней поверхности
клина.
Кольца Ньютона - пример полос
равной толщины
Наблюдаются при отражении света от
воздушного зазора, образованного плоскопараллельной пластинкой и
соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны.
Параллельный пучок света падает на плоскую поверхность линзы нормально;
полосы равной толщины имеют вид концентрических окружностей.
Рисунок 10. Кольца Ньютона
В отраженном свете оптическая
разность хода
член обусловлен
потерей полуволны при отражении света от границы раздела,
.
радиус -го
светлого кольца (приравняли к условию интерференционного
максимума)
,
радиус -го
темного кольца (приравняли к условию интерференционного
минимума)
,
где (показатель преломления воздуха);
(угол
падения); - ширина
воздушного зазора; (d<<R); r - радиус кривизны
окружности, всем точкам которой соответствует одинаковый зазор; R - радиус
кривизны линзы; - длина
волны света в вакууме.
Дифракция света
Дифракция
- совокупность явлений, наблюдаемых при распространении волн в среде с резко
выраженными неоднородностями, связанных с отступлением от законов
геометрической оптики. Дифракция света приводит к огибанию световыми волнами
препятствий и проникновению света в область геометрической тени.
Принцип Гюйгенса объясняет
проникновение световых волн в область геометрической тени, но не дает
сведений об амплитуде, а следовательно и об интенсивности волн,
распространяющихся в различных направлениях. Френель дополнил принцип
Гюйгенса представлением об интерференции вторичных волн.
Принцип Гюйгенса-Френеля
- каждую
точку волнового фронта в данный момент времени можно рассматривать в качестве
источника вторичных волн, которые являются когерентными и при наложении
интерферируют. Результатом интерференции является фронт волны в момент
времени .
Аналитическое выражение принципа
Гюйгенса-Френеля
От каждого участка волновой
поверхности в точку (рисунок
11), лежащую перед этой поверхностью приходит колебание
,
где сумма есть фаза
колебания в месте расположения волновой поверхности , -
волновое число, -
расстояние от элемента поверхности до точки .
Множитель определяется
амплитудой светового колебания в том месте, где находится элемент .
Коэффициент зависит
от угла между
нормалью к
площадке и
направлением от к точке . При этот
коэффициент максимален, при он обращается в нуль.
Рисунок 11. Иллюстрация к
аналитическому выражению принципа Гюйгенса-Френеля
Результирующее колебание в точке представляет
собой суперпозицию колебаний , взятых для всей волновой
поверхности .
.
Френель показал,
что в случаях отличающихся симметрией, нахождение амплитуды результирующего
колебания можно осуществить простым алгебраическим суммированием.
Построение зон Френеля
Согласно принципу Гюйгенса - Френеля,
действие источника заменяют
действием воображаемых источников, расположенных на волновой поверхности .
Амплитуда световой волны находится в точке .
Френель волновую поверхность разбил на
кольцевые зоны (рисунок 12) такого размера, чтобы расстояния от краев зоны
до точки М отличались на :
Рисунок 12. Разбиение сферической
волновой поверхности на кольцевые зоны
Колебания от соседних зон проходят
до точки расстояния,
отличающиеся на , поэтому
в точку они
приходят в противоположной фазе и при наложении эти колебания будут взаимно
ослаблять друг друга. Тогда амплитуда результирующего светового колебания в
точке
,
где A1, A2, … -
амплитуды колебаний, возбуждаемых 1-й, 2-й, … зонами.
Площади зон Френеля. Внешняя
граница m-й зоны выделяет на волновой поверхности сферический сегмент
высоты hm (рисунок 13). Учитываем, что и .
По теореме Пифагора получаем
Учитывая, что и , имеем
Рисунок 13. Рисунок к выводу
формул для радиуса внешней границы и площади m-й зоны Френеля
Высота сферического сегмента
,
площадь сферического
сегмента
,
площадь m-й зоны Френеля
,
радиус внешней границы m-й
зоны Френеля.
.
Построение Френеля разбивает
волновую поверхность сферической волны на равновеликие зоны ( не
зависит от m).
Действие на точку М тем
меньше, чем больше угол ; с ростом
m уменьшается интенсивность излучения в направлении точки .
Вследствие монотонного убывания можно
приближенно считать, что
так как общее число зон,
умещающихся на полусфере огромно, а их площади очень малы.
Амплитуда результирующих колебаний
в точке
.
Радиус внешней границы первой зоны
Френеля (например, при , ) .Таким
образом, распространение света от к происходит
так, будто световой поток распределяется внутри очень узкого канала вдоль , т.е. прямолинейно.
Следовательно, принцип Гюйгенса - Френеля объясняет прямолинейное
распространение света в однородной среде.
Дифракционная решетка
Одномерная дифракционная решетка
- система параллельных щелей (штрихов) равной толщины, лежащих в одной
плоскости и разделенных равными по ширине непрозрачными промежутками.
Постоянная (период) дифракционной
решетки - суммарная ширина щели a и
непрозрачного промежутка b между щелями.
Дифракционная картина на
решетке - результат
взаимной интерференции волн, идущих от всех щелей, т.е. осуществляется
многолучевая интерференция когерентных дифрагированных пучков света, идущих
от всех щелей.
Таблица 3
Дифракционная картина на решетке
Условия
|
Формула
|
Пояснение
|
Главные минимумы
Наблюдаются при условии,
соответствующем одной щели.
|
|
Главные максимумы
Дополнительные минимумы
Рисунок 14. Дифракционная картина
на решетке
Поляризация света
Поляризация света
- совокупность явлений, в которых проявляется свойство поперечности
электромагнитных волн видимой (оптической) части света.
Естественный свет - свет со
всевозможными равновероятными направлениеями колебаний светового вектора (и,
следовательно ).
Равномерное распределение векторов объясняется большим числом
атомарных излучателей, а равенство амплитудных значений векторов -
одинаковой (в среднем) интенсивностью излучения каждого из атомов.
Поляризованный свет - свет, в
котором направление колебаний светового вектора каким-то
образом упорядочены.
Частично поляризованный
свет
- свет с преимущественным, но не исключительным, направлением колебаний
вектора .
Плоскополяризованный или линейно
поляризованный свет - свет, в котором вектор колеблется
только в одном направлении, перпендикулярном световому лучу.
Эллиптически поляризованный
свет
- свет, в котором вектор изменяется со временем так, что
его конец описывает эллипс, лежащий в плоскости, перпендикулярной лучу.
Плоскополяризованный свет
получают, пропуская естественный свет через поляризаторы, в качестве
которых используются среды, анизотропные в отношении колебаний светового вектора
(например,
пластинка турмалина, вырезанная параллельно его кристаллографической оси).
Поляризаторы пропускают колебания, параллельные главной плоскости
поляризатора, и полностью или частично задерживают колебания, перпендикулярные
ей.
Поляризаторы, используемые для
исследования поляризованного света, называют анализаторами.
Закон Малюса -
интенсивность света, прошедшего последовательно через поляризатор и
анализатор, пропорциональна квадрату косинуса угла между их главными
плоскостями.
,
здесь -
интенсивность плоскополяризованного света, падающего на анализатор, -
интенсивность света, вышедшего из анализатора.
Интенсивность света, прошедшего
через два поляризатора
.
Степень поляризации
,
где и - соответственно максимальная и
минимальная интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого
анализатором.
Поляризация света при отражении и
преломлении
Явление поляризации света
наблюдается при отражении и преломлении света на границе прозрачных
изотропных диэлектриков.
свет призма линза
интерференция
Рисунок 15. Отражение и
преломление света на границе раздела
Если угол падения естественного
света на границу раздела, например воздуха и стекла, отличен от нуля, то
отраженный и преломленный лучи частично поляризованы. В отраженном
свете преобладают колебания, перпендикулярные плоскости падения (на рисунке
15 они обозначены точками), в преломленном луче - колебания, параллельные
плоскости падения (на рисунке 15 они обозначены стрелками). Степень
поляризации зависит от угла падения.
Закон Брюстера. При угле
падения естественного света на границу прозрачных изотропных диэлектриков,
равном углу Брюстера , определяемого соотношением
,
отраженный луч полностью
поляризован (содержит только колебания, перпендикулярные плоскости падения),
преломленный же луч поляризован максимально, но не полностью.
Здесь -
показатель преломления второй среды относительно первой.
При падении естественного света
под углом Брюстера отраженный
и преломленный лучи взаимно перпендикулярны.
Поглощение света
Поглощение света -
явление уменьшения энергии световой волны при ее распространении в веществе
вследствие преобразования энергии волны в другие виды энергии.
Закон Бугера-Ламберта
,
где и - интенсивности плоской волны на
входе и выходе слоя поглощающего вещества толщиной , -
показатель поглощения (зависит от длины волны, химической природы и состояния
поглощающего вещества).
Литература
1 Н.И. Гольдфарб. Физика.
Задачник. 10-11 классы. М.: Дрофа, 2006.
2 И.Е. Иродов. Волновые
процессы. М.-СПб: БИНОМ-Лаборатория знаний, 2007.
И.В. Савельев. Курс общей
физики. Оптика. М.: Астрель - АСТ, 2006.
Т.И. Трофимова. Физика в
таблицах и формулах. М.: Дрофа, 2012.
5 Т.И.
Трофимова, З.Г. Павлова. Сборник задач по курсу физики с решениями: учебное
пособие для вузов. М.: Высшая школа, 2011.
6 В.С.
Волькенштейн. Сборник задач по общему курсу физики. М.: Наука, 2010.
7 Чертов А.Г., Воробьёв
А.А. Задачник по физике: Учеб. пособие для втузов. -7-е изд., перераб. и доп.
М.: Издательство физико-математической литературы, 2011