Математическая модель процесса хаотизации сигнала в цепочке нелинейных усилителей приемного устройства
Математическая модель процесса хаотизации сигнала в
цепочке нелинейных усилителей приемного устройства
Разработана математическая модель
процесса хаотизации входного квазипериодического сигнала при прохождении в
приемно-усилительном тракте цепочки нелинейных усилителей с квадратичной
характеристикой.
Постановка проблемы.
Одним из самых важных и естественных вопросов,
которые надо решить при исследовании, такого достаточно сложного устройства,
состоящего из многих блоков, как приемно-усилительный тракт (ПУТ), является
вопрос о вкладе разных блоков в общий эффект хаотизации ПУТ под воздействием
внешних импульсных сигналов[1,3]. Такие вопросы должны быть решены как при
экспериментальных исследованиях, так и при теоретических. При этом, чаще всего исследователей
интересуют слабые по мощности воздействия, находящиеся существенно ниже порога
разрушения полупроводниковых устройств входящих в состав ПУТ. Высокая
чувствительность ПУТ и малые амплитуды воздействующих сигналов приводит к тому,
что хотя исследуемые устройства и содержат средства контроля за прохождением
сигнала по ПУТ, но их использование затруднительно. Это связано с тем, что либо
необходима очень чувствительная регистрирующая аппаратура, либо измерительная
аппаратура будет искажать измеряемую информацию.
Эти обстоятельства делают очень существенным
построение адекватной эксперименту математической модели и проведении
предварительных численных экспериментов для выяснения механизмов возникновения
хаоса и вклада различных блоков ПУТ в процессы его хаотизации.
Анализ последних достижений и
публикаций.
Математическая модель динамической системы
считается заданной, если введены координаты системы, определяющие однозначно ее
состояние и указан эволюционный оператор, позволяющий решать задачу определения
изменения состояния системы во времени. В зависимости от степени приближения
одной и той же реальной системе могут быть поставлены в соответствие
принципиально различные математические модели. Более того, эти математические
модели не должны выходить за рамки корректно поставленных задач [1-3].
Для системы, обладающей хаотическим характером
поведения траекторий, естественным путем получения информации о ее поведении
является изучение эволюции средних значений физических величин. Самым
распространенным методом описания средних характеристик системы, является
статистический метод с использованием функции распределения. Функция
распределения определяется в результат решение кинетического уравнения, а
средние величины находятся путем усреднения функцией распределения. Однако,
существует другой подход к системам обладающим динамическим хаосом. Хаотической
динамической системе ставится в соответствие не система обыкновенных
дифференциальных уравнений, определяющая ее состояния в фазовом пространстве, а
система уравнений, в основе получения которых лежит фундаментальное понятие
регуляризующего оператора [3]. То есть, обыкновенная производная заменена
дробной производной, порядок которой связан с показателем Ляпунова[3,6]. Этот
математический аппарат, позволяет описать возникновение хаоса при прохождении
сигнала через ПУТ.
Целью статьи
является разработка математической модели
процесса преобразования входного сигнала в хаотический при прохождении цепочки
нелинейных усилителей в приемно-усилительном тракте.
Основной материал.
Рассмотрим цепочку усилителей,
каждый из которых состоит из соединенных последовательно безынерционного
усилителя и фильтра. Обозначим сигнал на выходе n-го звена через . Будем
предполагать, что усилитель безинерционный, т.е. сигнал на его выходе записывается
через сигнал на входе алгебраически:
. (1)
Линейный фильтр описывается
оператором :
(2)
Комбинируя (1), (2), получаем
соотношение, связывающее на выходе (n-1) и n-го элементов
, (3)
при этом входной сигнал должен быть
задан.
Рассмотрим систему, в которой
усилитель описывается квадратичной функцией:
, (4)
а линейный фильтр есть фильтр низких
частот с частотной характеристикой
В качестве единицы времени принята
постоянная времени фильтра. Систему (3) можно записать как систему обыкновенных
дифференциальных уравнений [1-6]
. (6)
Рассмотрим преобразование
периодического входного сигнала . Тогда, как следует из однородности
во времени уравнений (3), при любом значении n сигнал также имеет
период T: . Таким образом, хаотизации сигнала
во времени не происходит. Однако возможен механизм пространственной
стохастизации[6], когда сигнал, оставаясь периодическим во времени, хаотически
меняется по переменной n. Механизм возникновения хаоса можно понять, если
рассмотреть систему без фильтра. Используя, с учетом (4), получаем:
(7)
Отображение (7), как хорошо
известно[1,6], приводит к хаотическому по n изменению величины . Значения и при любых и преобразуются
независимо. Сигнал искажается,
обогащаясь гармониками, но остается периодическим. Линейный фильтр сглаживает
сигнал, его влияние тем сильнее, чем меньше период сигнала. При все
гармоники входного сигнала, кроме нулевой, затухают по n и устанавливается
режим хаотического по n изменения постоянного сигнала.
При изменении периода T динамика
режимов следующая [1,3]. При наблюдается хаотический по n режим,
при -
регулярный (периодический или квазипериодический), а при -
хаотический.
Рассмотрим теперь устойчивость
преобразования в цепочке усилителей квазипериодического по t сигнала. Пусть
входной сигнал имеет вид:
, (8)
где - периодический сигнал, -
возмущение, имеющее в общем случае несоизмеримые с спектральные
компоненты. Это могут быть последовательности СВЧ или ЭМИ импульсов. Линеаризуя
уравнение (3) на фоне решения , соответствующего получим
(9)
Уравнение (9) задает периодически
зависящее от t линейное отображение в пространстве функций. Будем искать его
решения в виде:
(10)
где . Это представление аналогично
представлению Блоха[1,3], используемому при решении линейных дифференциальных
уравнений с периодическими коэффициентами. С учетом (10) уравнение (9) можно
записать в виде
(11)
Отображение (11) в отличие от (9)
действует уже на классе периодических по t функций. В общем случае при больших
значениях n решение (11) ведет себя асимптотически[1] как
(12)
где - показатель устойчивости, который
будем называть квазиляпуновским. Соотношение (12) следует понимать в
статистическом смысле: в среднем сигнал возрастает от усилителя к усилителю
с показателем . При уравнение
(11) описывает эволюцию возмущений с тем же периодом, что и основной сигнал. В
этом случае есть
обычный ляпуновский показатель ( по дискретному времени ), который определяет,
есть хаос или нет. В общем случае зависит от частоты и
определяет устойчивость периодического сигнала: означает, что возмущение вида (10)
нарастает с n.
Описанная выше неустойчивость
образования периодического сигнала позволяет дать качественную картину
хаотизации сигнала в цепочке усилителей. Пусть сигнал на входе имеет вид
математический усилитель
сигнал хаотизация
(13)
Рассмотрим подробнее случай, когда
входной сигнал квазипериодический, т.е. частоты и компонент a и b несоизмеримы. При
нелинейном преобразовании возникают спектральные компоненты на разностных и
суммарных частотах, которые возрастают в силу описанной неустойчивости;
появляются новые спектральные компоненты и т.д. В результате спектр становится
неотличимым от сплошного и сигнал можно считать случайным.
Результаты численных расчетов
преобразования (3), в которых максимальный период сигнала и учитывая
что на фоне сигнала с добавляли
компоненту с на уровне
60дБ показывают, что рост комбинационных частот происходит весьма быстро и
практически заканчивается к .
Остановимся на математической
природе описанного выше хаоса, возникающего при двухчастотном входном сигнале.
Цепочка из n усилителей описывается системой из n обыкновенных дифференциальных
уравнений (6). Для этой системы можно найти ляпуновские показатели[3],
описывающие устойчивость движений по t. Из системы (6) следует, что два
показателя равны нулю, а остальные отрицательные и равны - 1. Таким образом, с
математической точки зрения при любом n аттрактор представляет собой двумерный
тор. Это противоречит наблюдаемому хаотическому характеру сигнала. Парадокс
объясняется тем, что с ростом n тор становится все более изрезанным и в пределе
фрактальным.
На спектральном языке существование тора означает, что в спектре присутствуют
только частоты вида .
Фрактализация же тора связана с том, что комбинационные гармоники с большими
значениями k и m по величине имеют тот же порядок, что и гармоники с малыми k и
m.
Выводы и направления дальнейших
исследований.
Разработанная математическим модель процесса
возникновения хаоса в цепочке усилителей при двухчастотном воздействии входного
сигнала подтвердила результаты экспериментов [4-6]. Динамика системы при этом
определяется "квазиаттрактором" в фазовом пространстве системы.
В дальнейшем представляет интерес не только
разработать модели работы существующих систем защиты РЕА систем связи от
электромагнитного поражения, а и наметить пути их усовершенствования.
Литература
1. Электромагнитная
совместимость радиоэлектронных средств и систем./В.И.Владимиров, А.Л.Докторов,
Ф.В.Елизаров и др. Под ред. Н.М.Царькова. - М.: Радио и связь, 1985. - 272 с.
2. Кравченко В.И., Болотов
Е.А., Летунов Н.И., Радиоэлектронные средства и мощные электромагнитные помехи,
Москва: Радио и связь, 1987. -361 с.
3. Анищенко В.С.,
Стохастические колебания в радиофизических системах, Ч.1, Саратов: 1985. -253
с.
. Афраймович В.С., Некоркин
В.И., Осипов Г.В., Шалфеев В.Д., Устойчивость, структуры и хаос в нелинейных сетях
синхронизации/ Под ред. Гапонова-Грехова Ф.В., Рабиновича М.И., Горький, 1989.
-230 с.
. Кальянов Э.В. ,
Дистанционная синхронизация генератора релаксационных колебаний
последовательностью импульсов для кардиостимуляции, Радиотехника и электроника,
1991. Т. 36, С.617--619.
. Неймарк Ю.И., Ланда П.С.,
Стохастические и хаотические колебания. М.:Наука.1987, -271с.